眾所周知，當一個位于旋轉系內的質點作朝向或者離開旋轉中心的運動時，將產生一慣性力。 當質量為(δm的質點以勻速u在一個圍繞旋轉軸P以角速度ω旋轉的管道內軸向移動時，這個質點將獲得兩個加速度分量： 　　(1)法向加速度ar（向心加速度)，其值等于ω2r，方向指向P軸。 　　(2)切向加速度at(科里奧利加速度)，其值等于2ωu，方向與ar垂直，正方向符合右手定則，  　　為了使質點具有科里奧利加速度at，需在at的方向上加一個大小等于2ωuδm的力，這個力來自管道壁面。反作用于管道壁面上的力就是流體施加在管道上的科里奧利力Fc。 　　方向與αt相反。 　　從圖6-1可以看出，當密度為ρ的流體以恒定流速u沿圖6-1所示的旋轉管流動時，任一段長度ΔX的管道都將受到一個大小為ΔFe的切向科里奧利力： 　　式中，A為管道內截面積。由于質量流量qm=ρuA，因此： 　　基于上式，只要能直接或者間接地測量出在旋轉管道中流動的流體作用于管道上的科里奧利力，就可以測得流體通過管道的質量流量。 　　在過程工業應用中，要使流體通過的管道圍繞P軸以角速度ω旋轉顯然是不切合實際的。這也是早期的質量流量計始終未能走出實驗室的根本原因。經過幾十 年的探索，人們終于發現，使管道繞P軸以一定頻率上下振動，也能使管道受到科里奧利力的作用。而且，當充滿流體的管道以等于或接近于其自振頻率振動時，維持管道振動所需的驅動力是很小的。從而從根本上解決了CMF的結構問題。為CMF的迅速商用化打下了基礎。 

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